Волны де бройля и гравитация




Скачать 103.26 Kb.
НазваниеВолны де бройля и гравитация
страница1/2
Дата публикации17.09.2013
Размер103.26 Kb.
ТипДокументы
vbibl.ru > Бухгалтерия > Документы
  1   2

ВОЛНЫ ДЕ БРОЙЛЯ И ГРАВИТАЦИЯ

Две гениальные догадки человечества продолжают приносить свои плоды.



















Волны де Бройля и гравитация

100-летию работы по специальной теории относительности

Эйнштейна и 80(81)-летию работы Луи де Бройля посвящается.

Введение

Две гениальные догадки человечества продолжают приносить свои плоды.

Первая – теория относительности Эйнштейна, вторая – идея де Бройля связать

частицу с материальной волной. Рассмотрим их вместе.

Плоские волны де Бройля

С движущимися материальными частицами связал смелый французский

ученый де Бройль материальные волны в 1924 году. Ясные, современные

рассуждения на этот счет представлены в [1]. Мы не будем их повторять,

а лишь приведем лишь основные результаты.

Пусть внешние силы отсутствует и частица движется равномерно.

Обозначим энергию частицы $E$, импульс $\vec p$ и массу $m$. Волну

де Бройля можно описать комплексной функцией

$$\psi(p,t)=Aexp(i\vec x\vec k-i\omega t)$$, где $A$-постоянная амплитуда волны,

$\vec k$-волновой вектор, $\omega$-частота.

Волна, описываемая волновой функцией $\psi(x,t)$ является плоской.

Уравнение плоской постоянной фазы имеет вид $(\vec x\vec k-\omega t)=const$.

Скорость частицы отождествляем с групповой скоростью

$V=\frac{d\omega}{dV}\frac{dV}{dk}$.

Длина волны, связанная с частицей, определяется выражением

$\lambda=\frac{h}{p}=\frac{2\pi}{k}$ . Это выражение известно под названием

длины волны де Бройля для материальной частицы. Оно справедливо и для
фотона.
Материальные волны вращающихся объектов

Допустим, частица вращается вокруг центра. Как будет вести себя связанная

с ней волна де Бройля? По-видимому, следует ожидать, что плоские волны

станут сферическими. Как это произойдёт? Скорее всего, в результате

сложного процесса взаимодействия волны с собой. Аналитическое решение

для такого случая давно получено, например, возьмем его из [2]. Вместо

энергии удобно ввести волновой вектор

$$k=\frac{p}{h}=\frac{\sqrt{2mE}}{h}$$.

Волновая Функция состояния с моментом $l$ и его проекцией $m$ имеет вид

$${\psi}_{klm}=R_{kl}(r)Y_{lm}(\theta,\phi)$$,

где радиальная функция определяется уравнением $$R_{kl}^{\prime\prime}=

\frac{2}{r}{R_{kt}}^\prime+[k^2-\frac{l(l+1)}{r^2}]R_{kl}=0$$.

Асимтотическое выражение радиальной составляющей волновой функции

на больших расстояниях имеет вид:$$R_{kl}~\frac{2}{r}sin(kr-\frac{\pi l}{2})$$.

Главный вывод, что амплитуда сферической волны убывает обратно

пропорционально расстоянию от центра.

Главное утверждение

Автор утверждает, что именно волны де Бройля окружающих масс являются

“гравитационным полем” т.е. именно они определяют все гравитационные и

инерционные свойства пространства и массы в данной области пространства.

Т.е. в статье утверждается, что взаимное влияние масс идет исключительно их

волнами де Бройля. Пространство “искривляется” тоже волнами, ход часов

определяется плотностью волн (интенсивностью) т.е. метрика пространства

определяется волнами. Рассмотрим как это происходит.

Чем больше масса, тем больше в ней вращающихся объектов (электроны,

ядра, атомы …,по видимому, вся материя состоит из вращающихся “деталей”,

тем больше интенсивность волн тем сильнее “искривлено” пространство.

Более того, мы связываем искривление через изменением хода часов. Это

видно из выражения для четырехмерного интервала

$$ds^2=с^2dt^2-dx^2-dy^2-dz^2$$.

Мы знаем, что величина интервала (по Эйнштейну) остается инвариантом

при смене системы отчета (а это другими словами означает, что все системы

отчета равнозначны и не в одной из них не должно следствие опережать

причину и скорость света везде одинакова), поэтому в другой системе,

например двигающейся относительно первой, метрика четырехмерного

пространства будет меняться так, что бы ${ds^\prime}^2$ остался бы тем же

в первой системе отчета. Под метрикой понимают набор из десяти

коэффициентов, которые формально как коэффициенты входят в выражение

для интервала

$$ds^2=g_{ik} dx^i dx^j$$, где индексы $i$,$k$ пробегают независимо от 0 до 3;

$$x^0=ct;x^1=x;x^2=y;x^3=z$$;

$g_{ik}=g_{ki}$ коэффициенты симметричны относительно $i$ , $k$ и они не

различаются, поэтому их 10 а не 16 как следовало бы ожидать;

правая часть –это сумма по $i$ и $k$, при повторении индексов как для

упрощения записи придумал Эйнштейн.

Системы, в которых коэффициеты $g_{ik}=0$ при $i$<>$j$ получили название

галилеевых. Если материальная точка неподвижна относительно начала

координат какой-то галилеевой системы, то можно ввести собственое время

для материальной точки (или движущейся системы) из следующих соотношений

$$ds^2={ds'}^2;$$

$$c^{2}dt^2-dx^2-dy^2-dz^2=c^{2}{dt'}^2;$$

$$dt'=\sqrt(dt^2-\frac{dx^2+dy^2+dz^2}{c^2})$$ .

Это соотношение нам позволяют оценить как будет пребразована

метрика галилеевой систему отчета если известно, что она движется со

скоростью $v$. Для негалелеевых систем все аналогично только вид формул

более сложен поскольку коэффициенты $g_{ik}$ так массово не обращаются

в 0 как в галилеевой.

Более интенсивные (плотные) поля сильнее замедляют

ход часов по сравнению с менее интенсивными. Проведем мысленный

эксперимент – поместим часы (какой-нибудь колебательный процесс) в

плотное поле волн де Бройля, т.е. поместим их вблизи массы. Ход часов

тот час же замедлится, поскольку собственные волны де Бройля

колебательного процесса будут взаимодействовать с волнами массы. Чем в

более плотном поля идет колебательный процесс, тем более продолжительно

идет одно его колебание.

Это аналогично замедлению света в оптически более плотной среде которое

проявляется в уменьшении скорости света при прохождении светом например

через стекло. Фейман [6] так объясняет это замедление . При прохождении

света через стекло основной поток фотонов проходит не провзаимодействовав

с электронами стекла , но для маленькой доли существует вероятность

рассеятся на электронах стекла т.е. провзаимодействовить с электроном .

Результатом являтся сумма волновых функций основного потока и

дополнительного причем у второго амплитуда намного меньше и имеет место

сдвиг по фазе на $\frac{\pi}{4}, а это и приводит небольшому повороту

амплитуды (без изменения длины) т.е. приводит к впечатлению, что скорость

света изменилась(путь тот же, а время другое) .

Искривление пространства можно отчетливо увидеть на примере

геодезических линий. Напомним, что под геодезической линией понимается

линия между двумя точками по которой свет пройдет за минимальное время.

Вдали от масс это прямая, но вблизи массы нет. Рассмотрим рисунок 1. На

нём изображены три пути попадания света из точки a в точку b.

Рисунок 1
Путь 1 по прямой не является быстрейшим, поскольку плотные волны де

Бройля вблизи массы m замедлят свет. Наиболее удаленный от массы путь

3 является тоже долгим поскольку просто путь наидлиннейший из трех.

Быстрейшим из этих путей станет средний путь 2, что доказывает

искривление пространства. Общая теория относительности Эйнштейна

остается справедливой. Напомним здесь что свет в общей теории

относительности распространяется по пути обеспечивающем экстремум

интеграла $\delta\int \frac{dl}{\sqrt(g_{00})}=0$ , а не по кратчайшей линии


которая определялась бы уравнением $\delta\int {dl}=0$.

Линейность.

Линейно ли это замедление? Как мы знаем, волны де Бройля линейны[2], а

уравнения Эйнштейна линейны только для слабых полей[3],[4].

Есть ли здесь противоречие - по мнению автора нет. Линейность волн

де Бройля обычно применима для не очень массивных объектов, например,

к двум электронам [2]. Влияние двух масс на ход часов можно рассматривать

независимо, но как правило оно мало (если не рассматривать очень массивные

объекты) в сравнении с влиянием средней плотностью волн де Бройля в

пространстве, которая определяется всеми массами Вселенной.

Замедление хода часов в движущейся системе.

Мы знаем, что специальная теория относительности предсказывает

замедление хода времени в движущейся равномерно и прямолинейно со

скоростью $v$ системе отчета время в $\sqrt(1-\beta^2)$ раз, где

$\beta=\frac{v}{c}$ . С нашей точки зрения это тоже должно происходить. Это

происходит потому, что плотность поля волн де Бройля возрастет из-за

эффекта Доплера в среднем в $\sqrt(1-\beta^2)$ раз. Волны становятся более

энергичными (а значит и более плотными) и поэтому замедляют ход всех

часов находящихся в движущейся системе. Особенно ясно это видно для

поперечных к движению системы отчета волн. Для этих волн поперечный

эффект Доплера выразится как раз в $\sqrt(1-\beta^2)$ увеличении энергии [2].

Продольные эффекты выразятся в том, что волны распространяющиеся по

ходу движения системы отчета усилятся, а против движения ослабеют, но

в среднем получим: $\nu=\frac{1}{2}{\nu}'(\sqrt(\frac{1-\beta}{1+\beta})+

\sqrt(\frac{1+\beta}{1-\beta}))=\frac{{\nu}'}{\sqrt(1-\beta^2)}$

,где $\nu,{\nu}'$ -интенсивности волн (квадраты амплитуд) в движущейся и

неподвижной системах отчета. По-видимому, нет основания считать, что

выводы специальной теории относительности будут противоречить данному

рассмотрению.

Средняя интенсивность волн де Бройля и расширение Вселенной.

Выясним вопрос, какая средняя интенсивность волн де Бройля в любой точке

пространства? Прежде всего, чем определяется эта интенсивность? Конечно

окружающими массами, находящимися на разном расстоянии от точки

наблюдения. Наибольшее влияние оказывают ближайшие массы, но не

только они. Некоторую среднюю составляющую формируют удаленные

массы. Хотя они и далеко, но их бесконечно много и, по сути, они

“непрерывным” образов занимают весь небосвод вокруг точки

наблюдения (в смысле, что в любом бесконечно маленьком телесном

угле найдется звезда, возможно очень далекая). Мы знаем, что интенсивность

волн де Бройля обратно пропорциональна квадрату расстояния от массы

(квадрат амплитуды). Выберем точку наблюдения за начала координат.

Опишем около неё сферу радиуса $R$. В сферическом слое $R, R+dR$ в

среднем находится $4\pi R^2 \rho dR$ масс, где $\rho$-средняя плотность

вещества во Вселенной. Интенсивность волн в центре создаваемая слоем

определяется массой слоя т.е.выражением :

$\frac{1}{R^2}4\pi\rho dR=4\pi\rho dR$.

Очевидно, ясли мы проинтегрируем по радиусу $R$, который изменяется

от 0 до бесконечности, то получим расходимость интеграла $\int_{}^{}4\pi\rho dR$

, что указывает на то, что мы не учитываем что-то существенное. А это,
  1   2

Добавить документ в свой блог или на сайт


Похожие:

Волны де бройля и гравитация iconЗвуковые волны
Цель: формирование понятия звуковой волны, как одного из видов механических волн

Волны де бройля и гравитация icon5. Распространение (плоской) волны
Мне бы хотелось еще раз подчеркнуть, что колебания в некоторой области пространства вызывает колебания в соседних областях, они в...

Волны де бройля и гравитация iconРассмотрим подробнее вопросы, связанные с зарождением цунами и распространением...
Волны цунами это длинные морские волны, которые возникают вследствие землетрясений (90% случаев), деятельности вулканов и мощных...

Волны де бройля и гравитация iconАритеросизм / Философские проблемы фундаментальных понятий: "бесконечность", "гравитация"

Волны де бройля и гравитация iconИзвестно, что ультрафиолетовый диапазон естественного солнечного...
Волны диапазона с вызывают необратимые разрушения в клетках живых организмов. Поэтому они считаются смертоносными. К счастью, озоновый...

Волны де бройля и гравитация icon1. Задача и алгоритм Дойча. Однокубитовый и n-кубитовый случаи. Сравнение...
Экспериментальные основы квантовой механики. Дифракция электронов. Волна де-Бройля

Волны де бройля и гравитация iconЧто такое цвет?
Что такое цвет? Физика рассматривает свет как электромагнитную волну. Волна это просто изменение состояния среды или поля, распространяющееся...

Волны де бройля и гравитация iconС лёгкой руки американского педагога и адвоката Нэнси Энн Тейп в...
Цвета фиолетовый, синий и голубой имеют самую короткую длину волны, а у красного цвета длина волны самая большая. Энергоинформационное...

Волны де бройля и гравитация iconРешением этого уравнения является функция
Помимо рассеяния света с той же длиной волны наблюдается еще слабое свече­ние с длиной волны, большей, чем падающая,—рамановское...

Волны де бройля и гравитация icon2. Взгляды М. Планка, Луи де Бройля, Э. Шредингера, В. Гейзенберга,...
Свойства объектов этого мира совершенно не похожи на свойства привычного макромира. Свойства микрочастиц невозможно описать с позиций...

Вы можете разместить ссылку на наш сайт:
Школьные материалы


При копировании материала укажите ссылку © 2013
контакты
vbibl.ru
Главная страница